基于二维材料金属-半导体相变构建的具有低电源电压的新一代晶体管

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研究背景 晶体管是集成电路的基本单元,是上世纪人类最伟大的发明之一。过去近六十年间,晶体管尺寸遵循摩尔定律不断缩小,相应的性能不断提升。但是,随着晶体管尺寸缩小,特别是小于几纳米时,晶体管的功耗会显著增加,极大地制约着新一代器件的设计和制备。在考虑动态功耗和静态功耗下,晶体管的功率密度受晶体管密度、工作频率等因素影响;特别是和电源电压平方正相关。因此,探索晶体管降低电源电压的有效机制,已成为设计下一代低能耗晶体管等电子器件一个重要途径。 研究内容 近日,重庆三峡学院谭兴毅教授、南京理工大学张胜利教授、华中科技大学傅华华教授等,利用二维材料的金属-半导体相变并结合隧道场效应,提出了一种新型具有低电源电压的晶体管设计(见图1)。该晶体管可在极低电源电压(0.05/0.10 V)和极短栅极长度(3~5 nm)下,其开态电流(Ion)、功耗延迟积(PDP)和延迟时间(τ)等关键参量,都很好满足2013版国际半导体技术路线图(ITRS)所规定的对高性能器件要求。特别是其功耗延迟积与延迟时间,显著小于当前报道的所有晶体管,该设计为下一代低功耗晶体管提供了新思路。 图1. 隧道场效应晶体管原理,开态(a);关态(b)。金属-半导体相变晶体管原理,开态(c):沟道材料为金属;关态(d):沟道材料在外电场作用下变为半导体。常规的隧道场效应晶体管原理如图1所示:开态(a),关态(b)。金属-半导体相变晶体管原理,开态(c):沟道材料为金属;关态(d):沟道材料在外电场作用下变为半导体。 图2. (a) 金属-半导体相变晶体管结构图。器件输运特征曲线:(b) 栅极长度3 nm, (c)栅极长度4 nm, (d) 栅极长度5 nm作者计算了栅极长度为3,4,5 nm器件的输运特性,发现栅极长度为3,4,5 nm器件可以达到ITRS中高性能器件的开态电流(900 µA µm-1);栅极长度为4,5 nm器件可以达到ITRS中高性能器件的关态电流(0.1 µA µm-1)。 图3. 器件的PDP与τ关系 作者计算了器件的功耗延迟积(PDP)和延迟时间(τ),发现其功耗延迟积与延迟时间,显著小于当前报道的所有晶体管。 结论 综上所述,本工作利用金属-半导体相变构建了一种新型晶体管,该晶体管具有极低的电源电压和极低的功耗。这不仅为设计下一代低功耗电子设备开辟了新的途径,而且对于推动电子设备向更高能效和更小体积的方向发展具有重要意义。此外,这种新型晶体管的设计和实现,预示着未来电子设备在能效和性能上的巨大飞跃,对于节能减排和可持续发展具有深远的意义。 参考文献 Xingyi Tan, Hengze Qu, Jialin Yang, Shengli Zhang* and Hua-Hua Fu*. A next-generation transistor with low supply voltage operation constructed based on 2D materials’ […]

卤化硼烯 MOSFETs 的电子各向异性和量子输运

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背景简介 由于硅固有的物理限制,将硅基金属氧化物半导体场效应晶体管(MOSFETs)持续缩小到 10 纳米栅极长度以下是非常具有挑战性的。而具有各向异性电子结构的二维半导体往往表现出相当高的导通状态电流,因此在纳米电子器件中具有很好的应用前景,但寻找稳定的、各向异性的二维半导体仍然是一个充满挑战性的研究。 研究内容 FIG. 1.单层 B4X4 的 (a) 原子结构、(b)3c-2e 键和 2c-2e 键、(c) 布里渊区、(d)-(f) 能带结构和投影态密度(PDOS)。 本文选取各向异性二维卤化硼烯 B4X4 (X = F, Cl, and Br) 家族材料为例,在这项工作中,计算研究了基于具有各向异性电子结构的单层 B4X4 的 5 nm 栅长 n 和 p 型高性能(HP)MOSFETs 的输运特性。单层 B4F4、B4Cl4 和 B4Br4 的带隙分别为 0.70、1.39 和 1.19 eV。通过应变工程可以扩大单层 B4F4 的小带隙,从而有效地将关态电流抑制在 0.1μA/μm 以下,同时将开态电流提高到 3140μA/μm。值得注意的是,研究表明过大的输运有效质量 m// 和态密度有效质量 mDOS 会导致载流子注入速度降低和饱和电流减小,从而严重限制了导通状态电流。因此在设计 2D 半导体 MOSFET […]

二维范德华异质结构中自旋轨道扭矩的第一性原理模拟和材料筛选

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简介 二维范德华(2D vdW)材料中自旋轨道扭矩(SOT)技术的最新进展不仅将自旋电子器件推向了原子极限,还揭示了非传统扭矩和新型自旋转换机制。在众多2D vdW 材料中观察到的SOT的巨大多样性需要一种筛选策略来确定扭矩器件性能的最佳材料。为了解决这一关键问题,采用密度泛函理论和非平衡格林函数的结合来计算各种二维vdW双层异质结构中的 SOT,发现了三种高 SOT 体系:WTe2/CrSe2、MoTe2/VS2 和 NbSe2/CrSe2。此外,提出了一种允许快速有效地估计SOT的品质因数的方法,从而能够高通量筛选未来SOT应用的最佳材料和器件。 背景 自旋轨道扭矩(SOT)是一种新兴的自旋电子技术,能够通过电流有效地操纵磁化,它激发了各种有前景的应用,包括基于 SOT 的磁阻随机存取存储器(MRAM)、微波器件和非易失性逻辑器件。与商业自旋转移扭矩技术相比,SOT 有望实现更高的电荷到自旋效率、更快的写入操作、更低的写入电流和更多的应用通用性,使其成为一项快速发展的技术。传统的 SOT 器件通常由与自旋轨道耦合(SOC)层相邻的铁磁(FM)层组成,如重金属,由于 SOC 效应,电荷电流被转换为自旋极化电流。这种自旋电流产生一个扭矩,操纵和切换FM层中的磁化。在许多基于各种材料的 SOT 器件中观察到了广泛的扭矩效率,包括拓扑绝缘体和过渡金属化合物。 近年来,各种二维范德华(2D vdW)材料的发现,包括 2D 过渡金属二硫化物(TMD)、2D 磁体和Weyl半金属,为SOT器件开辟了新的途径。2D 材料提供了非传统的 SOT 和新的磁化转换机制。某些二维TMD,如 WTe2,由于其较大的 SOC 效应和较低的晶体对称性,已被发现可以产生具有高扭矩效率的非传统平面外反阻尼 SOT。据报道,2D 磁体具有长程磁序、强垂直磁各向异性和显著的霍尔效应。特别是,2D vdW 拓扑铁磁金属 Fe3GeTe2 显示出巨大的 SOT,提供了对磁态和相变的强大控制。2D vdW SOC/FM异质结构,如与低对称性WTe2 相邻的垂直极化Fe2.78GeTe2,已被实验验证为无场确定性磁开关。 研究内容 先前关于 SOT 器件的理论研究主要集中在扭矩产生机制和磁化转换动力学上。在这项研究中,作者采用密度泛函理论(DFT)结合 QuantumATK 中实现的非平衡格林函数(NEGF)来计算 2D vdW SOC/FM 双层异质结构中的本征 SOT。 作者考虑了一组与自旋电子学相关 2D […]

非对称导电通道和电势重分布的竞争决定了层状铁电材料随极化变化的电导率

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研究简介 存内计算利用存储器进行原位计算,因此有望突破由于数据移动带来的时延与功耗瓶颈。α-In2Se3、和AgSiP2Se6等层状铁电半导体结合了原子级厚度的半导体用于小尺寸逻辑的优势和铁电性用于非易失性存储器的优势。这些半导体为存内计算提供了理想的平台。利用层状铁电半导体作为通道,可以在双端或者三端器件中实现逻辑、内存和神经形态计算功能。这些器件中的多种电导状态为逻辑和内存的集成提供了物理基础。在这种情况下,实现精确的电导调制就变得至关重要。然而,铁电沟道场效应晶体管(FeCFET)中的电导受到铁电极化状态的强烈影响。这种极化-电导耦合出现在铁电沟道内部,与常见的铁电场效应晶体管(FeFET)中不同功能区之间的耦合显著不同。要实现基于各种层状铁电半导体的逻辑和存储器件的功能和性能优化,就必须回答沟道极化如何影响电导这一根本问题。 图1. 双栅极α-In2Se3铁电半导体沟道晶体管 研究内容 作者基于密度泛函理论计算与量子输运模拟,解析了层状铁电半导体α-In2Se3中极化相关电导率的两种基本机制:隐性Stark效应导致的非对称导电通路(图1)和栅极外场诱导的电势重分布(图2)。在这里,作者运用了QuantumATK的能带计算与投影功能来分析不同极化状态下内建电场对铁电半导体能带的影响,运用了QuantumATK计算电势分布、态密度、透射系数等功能研究了器件的输运性质。在文章中,作者后续的实验测试结果进一步验证了这两大机制。 图2. 层状铁电半导体中的隐性斯塔克效应导致非对称导电通路的形成 图3. 相对于栅极的铁电极化方向决定的电势重分布 在理清了极化与电导之间的耦合规律之后,作者提出了精确控制双栅极铁电沟道场效应晶体管的导电阈值的两大策略,即控制导电通道位置或者氧化物厚度,并实现了多种自切换存内逻辑功能。 参考 Quhe, R., Di, Z., Zhang, J. et al. Asymmetric conducting route and potential redistribution determine the polarization-dependent conductivity in layered ferroelectrics. Nat. Nanotechnol. 19, 173–180 (2024). https://doi.org/10.1038/s41565-023-01539-4

扭转hBN/NbSe2异质结构的电子特性及其在锂离子电池中的应用:第一性原理研究

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简介 可用作锂离子电池电极的二维(2D)材料多种多样,但很难有单一材料可以满足所有的综合性能需求。因此,研究的一个努力方向为设计异质结构,从而实现在单一母体结构中不存在的特性。这篇论文报道的工作中,作者设计了一种由导电的2D NbSe2层和绝缘的六方氮化硼(h-BN)制成的范德华异质结构作为锂离子电池中的电极,并考查两种材料层间扭转角度的影响。异质结构实现了金属特性,这使得本来绝缘的h-BN能够应用于电池。吸附位点随扭曲角度的不同而变化。对于5.21°和54.79°的扭转角,H位点是最有利的吸附位点,但对于所有其他扭转角,T位点仍然是最有利吸附位点。当表面之间的角度为19.11°时,在不同的扭曲角度下,与所有其他配置相比,异质结构表现出更好的稳定性。与单个单层相比,吸附能得到增强,表明嵌入效果更好。在19.11°的扭曲角下,结构显示出0.6eV的最小扩散势垒,而在所有其他扭曲角下显示出0.9eV的势垒。开路电压为0.62 V。该结构显示出185 $ \mathrm{mA}~\mathrm{h}~\mathrm{g}~\mathrm{m}^{−1}$的比容量。 研究内容 作者使用 QuantumATK 中的原子轨道线型组合(LCAO)基组方法的DFT对这种异质结构进行了详细的研究。使用 QuantumATK Builder 中的 Interface 工具可以构造任意材料之间的界面,控制晶格试配情况、超胞原子数和晶格张力,并比较了不同扭转角度的结构特征,以及在锂离子嵌入后结构的变化情况,确认19.11°为最好的扭转角度,并研究了扭转角度为 19.11 度时锂离子的嵌入吸附位点。作者通过结构的结合能、形成能以及第一原理的动力学说明了这些结构的稳定性。由体系的吸附结构状况、离子吸附能等信息可以计算出理论的比容量和开路电压。 采用电子分布、电荷布居和态密度投影等手段可以分析锂离子吸附后的构型的电子态。 采用CI-NEB方法可以计算锂离子在其中不同位点间的扩散能垒。 QuantumATK简介 以上是 QuantumATK 在电池材料研究中的一个入门级案例,供材料学计算模拟的初学者参考。实际上,QuantumATK 是一个全集成、全功能的材料与器件模拟平台,用户可以通过友好的图形界面可以直接使用以上多种计算引擎进行材料学模拟研究。QuantumATK 完全基于 Python 开发,用户可以直接编程混合使用其中专有的 Python 类型和更多的开源模块进行二次开发,丰富自己的研究工具箱。 QuantumATK 在整合和改进传统计算方法引擎和材料性质计算模块方面进行诸多有益的尝试,为全流程的材料计算模拟准备好了必要的工具。自有的密度泛函理论(DFT)方法算法可以更好的的平衡计算量和精度,常规DFT计算可以直接模拟数千原子的超大体系,杂化泛函计算速度提升百倍,可以直接计算千原子体系;机器学习力场方法可以在图形界面上操作,实现训练、验证、主动学习和力场应用的全部流程;在性质计算方面,QuantumATK 包含多种复杂物理模型,提供力、光、热、电、磁、电输运等性质的计算模块;独特的双电极器件与栅极器件模型可以直接计算复杂异质结构的伏安特性和转移特性等,是研究纳米电子器件的有力工具;在聚合物材料、电池材料等多领域都提供特殊的模型和方法,更好的模拟贴近实际的材料体系。 更多信息参看费米科技官网: https://www.fermitech.com.cn/quantumatk 参考 Sahoo, S., et al. Electronic Properties of Twisted hBN/NbSe 2 Hetero-Structure and Its Application as an Electrode in Lithium-Ion Battery: […]

考虑自旋轨道耦合的二维范德瓦尔斯铁电半导体中可调的自旋体光伏效应

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背景介绍 体光伏效应是一种特殊的非线性光学效应,它可以让在中心反演对称性破缺的体系中受到光照后产生直流电,这种效应和二次谐波效应(产生交流电)也具有密切的关系。自旋体光伏效应是体光伏效应的一种衍生子效应,特指材料在被光照射后可以产生自旋流。要产生自旋体光伏效应的核心是自旋-动量锁定,而考虑相对论效应则是最直接的一种实现自旋-动量锁定的方法。在本文中,作者系统地总结了由于相对论效应产生的自旋体光伏效应的机理,并通过对称性分析和第一性原理量子输运方法研究了在铁电调控下这些自旋流的调制情况。 研究内容 近日,北京大学物理学院吕劲课题组在Phys. Rev. B上发表了题为“Tunable spin photogalvanic effect in two-dimensional van der Waals ferroelectric semiconductors with spin-orbit coupling”的工作,该工作系统性地研究了由于自旋轨道耦合效应导致的自旋体光伏效应在范德瓦尔斯铁电材料中受铁电调控的一般情况。并且在研究面内铁电极化时发现一种全新的物理现象,即调控体系的铁电极化方向后,光激发的自旋流不发生改变,但电荷流的方向发生改变,作者将这种全新的现象命名为“隐藏的自旋流调控”效应。 本文中的相对论性第一性原理量子输运模拟是由QuantumATK实现(采用了相对论性的赝势和原子轨道基的结合),本文的结果表明了使用量子输运方法研究特定体系的输运性质(包括非线性光学效应)已经成为了继密度泛函微扰理论之后的又一有力工具。本文的第一作者为课题组博士方世博,通讯作者为北京大学物理学院罗昭初研究员和吕劲研究员。 以下是使用QuantumATK计算的自旋体光伏的电荷流和非共线自旋流性质,文中考虑了三种二维材料中的铁电调控情况,分别是面内铁电材料(BP-Bi为例): 面外铁电材料(α-GeTe为例): 和面内面外耦合的铁电材料(α-In2Se3): 总结: 该工作系统地提出了一个模型,用于描述自旋-光电旋效应(SPGE)在自旋轨道耦合(SOC)铁电半导体中的行为,考虑了一阶相对论扰动(Rashba效应),包括平面内、平面外和平面内-平面外耦合的自旋轨道耦合。在平面内铁电材料中,可以通过调节铁电性质来调制Sz分量的自旋电流,但不能通过圆偏振光来实现。在平面外铁电材料中,无论是线偏振光还是圆偏振光都可以通过调节铁电性质来调制Sx和Sy分量的自旋电流。在耦合铁电材料中,无论入射光的类型如何,都可以通过铁电性质有效地控制自旋电流的所有三个分量。通过采用第一性原理计算和量子输运,该文使用BP-Bi、α-GeTe和α-In2Se3这三个案例验证了这个模型。结果表明,当忽略高阶相对论扰动时,该模型是成立的。然而,当铁电材料受到来自高阶相对论效应(Dresselhaus效应)的扰动时,需要对模型进行特定修改。这项工作为未来关于电-光-磁耦合新型存储器的研究铺平了道路。 参考文献: Tunable spin photogalvanic effect in two-dimensional van der Waals ferroelectric semiconductors with spin-orbit coupling. Phys. Rev. B 109, 195202 (2024); DOI:https://doi.org/10.1103/PhysRevB.109.195202

基于Janus-MoSSe和C3N4构建的范德华异质结中的可调节能带排列和光学特性

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背景简介 具有可调节能带排列的范德华异质结被认为是未来制造高性能多功能纳米光电器件的理想候选材料。在半导体与半导体结合构建的异质结构中具有多种能带排列方式,包括I型(跨接)、II 型(交错)以及 III 型(断隙)。I 型异质结构中的电子和空穴都位于同一种半导体材料中,这将有利于载流子的快速复合,这一特性使得I型异质结通常用于发光器件中。而在II型异质结构中,电子和空穴则位于不同的半导体材料,这种空间上的分离能够有效抑制载流子的复合并延长层间激子寿命,因而在太阳能器件中得到广泛应用。对于III型异质结构,由于两种半导体材料的价带和导带相互重叠,导致III型异质结构具有更高的电子隧穿概率。因此,实现异质结构的可调节能带排列是制造高性能的多功能纳米光电器件的前提。然而,目前大多采用调节异质结构的构成层成分或者厚度的方法来实现能带排列方式的变化,显然这些方法难以在实验中实现。 研究内容 由于具有 S 原子和 Se 原子两个不同的表面,因此 Janus-MoSSe 两表面的电势并不相同。基于 MoSSe 的这种特性并考虑 C3N4 相对 MoSSe 的不同旋转角度,通过结合能的计算获得最稳定的 MoSSe/C3N4(C3N4-Se)和 C3N4/MoSSe(C3N4-S)异质结构,并进行相关性质的研究。研究表明,由于两种异质结构内建电场强度的不同(图1c-d)导致构成层的能带边缘位移的差异(图2),MoSSe/C3N4 异质结构呈现出I型能带排列特征,这将适用于发光器件中,C3N4/MoSSe 异质结构呈现出II型能带排列特征,这将有利于载流子的分离并在太阳能器件中具有较大应用潜力。相较于目前调控异质结构能带排列方式的手段,这种通过切换异质结构堆叠方式来实现的方法,将更容易在实验中实现。此外,这两种异质结构的能带排列方式可以通过外加电场进行调节,即在I型和II型能带排列之间转换。另一方面,两种异质结构在原始状态下的主要吸收峰都位于可见光区(~2.9eV),通过施加正(负)方向电场,吸收峰的峰值可以得到增强(减弱),这一特征使得 MoSSe/C3N4 和 C3N4/MoSSe 异质结构可以应用于光调制器中。这些研究结果表明,MoSSe/C3N4 和 C3N4/MoSSe 异质结构在多功能电子器件(包括发光器件、太阳能器件、光调制器等)中具有巨大的应用潜力。 图1  MoSSe/C3N4 和 C3N4/MoSSe 异质结构的(a-b)层相关的投影电子能带结构和(c-d)沿z方向的有效势。 图2  MoSSe/C3N4 和 C3N4/MoSSe 异质结构的能带排列和功函数示意图。ΦW、Evac 和EF 分别表示功函数、真空能级和费米能级。真空能级设置为零。 总结 基于 Janus-MoSSe 的面外不对称性,将 C3N4 分别放置在MoSSe 的不同侧面构建出 MoSSe/C3N4(C3N4-Se)和 C3N4/MoSSe(C3N4-S)异质结构,以此希望通过更为简便的方法实现异质结构能带排列方式的转换和更强的光学性能。由于 MoSSe 两侧原子的势能差异,两种异质结构的内建电场强度并不相同,导致其构成层能带边缘的位移程度也存在差异,最终 MoSSe/C3N4 […]

PT对称型反铁磁中光激发的奈尔自旋流

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背景简介 近些年来,针对反铁磁中新奇物理和应用的研究逐渐成为凝聚态物理的研究热点。相对于铁磁体,反铁磁具备包括超快的太赫兹(THz)自旋动力学、对外部磁场扰动的强大稳健性以及不存在杂散磁场等优越的性质,这使得反铁磁体在下一代高度集成和超快记忆设备中具有很高的前景。与铁磁存储器件不同,反铁磁(AFM)存储器件的功能依赖于奈尔矢量($M_{\mathrm{Néel}}$)的操纵,它被定义为$M_{Néel}=M_{1}-M_{2}$,其中$M_{1}$, $M_{2}$分别代表磁子晶格的磁矩。由于反铁磁本身不显示整体磁性,因此奈尔磁矩很难被传统方法如外加磁场或者施加自旋极化电流所转换。针对此问题,中国科学院固体物理所邵定夫课题组最先提出了奈尔自旋流的概念[Phys. Rev. Lett. 130, 216702 (2023)]。他们提出在满足特定结构条件的PT-对称的反铁磁系统中可以通过施加偏压形成一股分布在不同磁子晶格的交错自旋流,他们命名为奈尔自旋流。这种奈尔自旋流可以扭转奈尔磁矩。 研究内容 近日,吕劲课题组博士生方世博等人提出在PT-对称的反铁磁系统,通过光激发的方式同样可以产生奈尔自旋流。并且和线性响应的电激发的奈尔自旋流不同,光激发奈尔自旋流是一种非线性效应,其产生的奈尔自旋流形式也远远复杂的多。具体表现为光激发的奈尔自旋流会表现为两种形式,一种是不同磁子晶格的交错自旋流,另一种是不同子晶格中的反平行自旋流, 他们的区别在于自旋体光伏效应的PT对称性。前者可以扭转奈尔磁矩,后者可以将反铁磁转化为铁磁。而这两种机理的产生机制也是不同的,前者对应于自旋体光伏效应中的线偏注入电流和圆偏位移电流,后者对应自旋体光伏效应中的线偏位移电流和圆偏注入电流。 结合理论分析,文中也以双层反铁磁 $\mathrm{CrSBr}$ 和 $\mathrm{CrI}_\mathrm{3}$ 为例分别计算了这两种体系中的光激发奈尔自旋流。输运计算使用了 QuantumATK 中第一性原理结合量子输运的模块,该模块可以计算在一阶波恩近似的精度下,体系在光照后产生的光电流以及其自旋分量。同时,此项研究也表征了双层反铁磁 $\mathrm{CrSBr}$ 中电激发的奈尔自旋流和其产生的分层的自旋转移矩。 该工作以“Light-Assisted Néel Spin Currents in PT-symmetric Antiferromagnetic Semiconductors“ 发表在Physical Reviews B。 图1。a,奈尔自旋流的示意图。b, 电激发奈尔自旋流。c, 光激发反平行自旋流。d, 光激发交错自旋流。 图2。双层反铁磁 $\mathrm{CrSBr}$ 中的光激发奈尔自旋流,此时由于镜面对称性系统只保留了PT-odd的成分。此时可以看到不同自旋极化的电流是在空间上分层的,并且不同层的自旋极化电流是自旋相反并且反向移动的。 图3。双层反铁磁 $\mathrm{CrI}_\mathrm{3}$ 中的光激发奈尔自旋流,此时由于镜面对称性被打破,因此奈尔自旋流同时保留了PT-odd和PT-even的成分。此时可以看到光激发奈尔自旋流同时包括了在不同层沿着相反方向和相同方向移动的自旋极化电流。 总结 在这项工作中,作者提出可以通过光激发的方式也能在 PT 系统中产生奈尔自旋流。这种光激发的 Néel 自旋电流包括沿不同磁亚晶格分布的交错或反平行自旋电流,取决于其相应自旋光电极系数的 PT 对称性。在半导体中光激发的 Néel 自旋电流多样表现的起因在于 spin photogalvanic 效应本身是非线性的,因此其对应的自旋极化电流不一定是PT-偶的。以 和 $\mathrm{CrI}_\mathrm{3}$ 为例,作者使用QuantumATK 软件中的第一性原理计算结合量子输运方法验证了上述理论。此工作工作提出了可以利用光电相互作用实现反铁磁存储器的写入功能。 参考 […]

甲烷自由基对石墨烯愈合的原子水平机制(FlatChem 2023)

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简介 作者综合使用 QuantumATK 中多种材料学计算模拟方法预测了使用甲烷基等离子体自由基碎片CHx(x=1-3)修复石墨烯空位缺陷的可能性。这些碎片在空位缺陷的边缘处具有更高的定位吸附活性。当温度升高时,自由基中的碳原子替代了缺陷处缺失的碳原子,使石墨烯网络恢复到其完美的六边形结构。等离子体自由基碎片也被发现是修复Stone Wales缺陷的有效催化剂。作者使用NEB过渡态搜索方法研究了所考虑的等离子体自由基的愈合机理。所获得的结果可以帮助理解缺陷石墨烯的等离子体辅助修复机制。 吸附热力学 使用密度泛函理论(DFT)和反应性力场(ReaxFF)分别计算多种单碳分子片段在原始石墨烯和空位缺陷石墨烯上的吸附能。结果表明DFT和ReaxFF给出的能量趋势一致,并且物理吸附的CH4具有最小的吸附能。 图。使用DFT(实心黑圈)和ReaxFF力场(空心红圈)计算,甲烷(CH4)分子及其等离子体自由基(CHx(x=1-3))在原始(a)和单空位(b)石墨烯上的吸附能。(b)中的缺陷区域用淡粉色圆圈突出显示。 NEB过渡态搜索 NEB模拟从吸附结构到修复结构的反应路径,中间可能有多个过渡态和中间结构。由此可以大致确定克服反应能垒所需的活化能。 分子动力学模拟 图。在无缺陷石墨烯上吸附的CH(a)、CH2(b)和CH3(c)自由基的体系能量随时间(底轴)和温度(顶轴)的变化。插图显示了能量曲线上所示时间间隔的结构。 图。当自由基(CH(a)、CH2(b)和CH3(c))吸附在单个空位缺陷附近时,能量随时间(底轴)和温度(顶轴)的变化。插图显示了石墨烯愈合之前(插图1)和之后(插图2和3)的系统瞬时结构。 参考 Khalilov, U, et al. Atomic Level Mechanisms of Graphene Healing by Methane-Based Plasma Radicals. FlatChem 2023, 39, 100506. https://doi.org/10.1016/j.flatc.2023.100506

新型二维材料 $\mathrm{WSi}_2\mathrm{N}_4$ 亚5纳米门长晶体管的性能极限(Phys. Rev. Appl. 2023)

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简介 构建互补金属氧化物半导体(CMOS)器件需要 n 型和 p 型金属氧化物半导体场效应晶体管(MOSFETs)。但在超短栅长情况下寻找一种 n 型掺杂和 p 型掺杂同时满足国际半导体技术路线图(ITRS)标准的沟道材料仍然是一个挑战。最近合成的二维晶体 $\mathrm{WSi}_2\mathrm{N}_4$ 具有较高的空穴和电子载流子迁移率,为这一问题提供了可能的解决方案 [Science, 2020, 369 (6504), 670-674]。北京大学物理学院吕劲课题组使用第一性原理密度泛函理论(DFT)和非平衡格林函数(NEGF)方法,探讨了双栅单层 $\mathrm{WSi}_2\mathrm{N}_4$ MOSFETs 在亚 5 nm 栅长下的性能极限 [Phys. Rev. Appl., 2023, 20 (6), 064044]。这项研究显示,n型和p型双栅单层 $\mathrm{WSi}_2\mathrm{N}_4$ MOSFETs 可将满足ITRS高性能(HP)标准的门长尺寸缩短为 3 nm,开态电流高度对称。在功耗延迟积(PDP)与延迟时间($\tau$)的多目标优化 Pareto 边界分析中,n 型单层 $\mathrm{WSi}_2\mathrm{N}_4$ 晶体管处于典型二维材料中最优平衡的 Pareto 边界上。显示了单层 $\mathrm{WSi}_2\mathrm{N}_4$ 作为下一代 CMOS 器件沟道材料的潜力。考虑温度和无序的影响,模拟结果仍然适用。该项工作于今年12月发表在 Physical Review Applied 上,北京大学物理学院博士生黎颖为第一作者,北京大学物理学院吕劲研究员和洛阳师范学院化学化工学院副教授、哈佛大学 John A. Paulson 工程与应用科学学院访问学者孙晓甜为共同通讯作者。 研究内容 本研究通过掺杂浓度和欠叠层结构对亚 5 nm […]

 
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