低维电子材料与器件合集(四)

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电场和应变作用下 MoSSe/Borophene 异质结的可调谐肖特基势垒 通过第一性原理计算研究 Janus MoSSe/Borophene 异质结的电子性质。不同硼烯结构的 MoSSe/Borophene 异质结表现出不同的电子性质。所有异质结均呈现 p 型肖特基接触,电场和应变可以调制 MoSSe/Borophene 异质结的电子特性。随着外加电场的变化,带隙也会发生变化,从而实现欧姆接触。此外,应变引起 Janus MoSSe 从直接带隙到间接的带隙跃迁和接触类型的改变。结果表明,Janus MoSSe/Borophene 异质结的可调电子特性使其成为一种很有前途的电子器件候选材料。(Chemical Physics, 2024, 576: 112114. DOI:10.1016/j.chemphys.2023.112114) 基于自旋无隙半导体 Janus 型过渡金属氮化物 MXene 的栅压可控自旋整流二极管 随着自旋电子学技术的不断发展,自旋电子器件有望成为下一代电子器件发展的重要方向。然而,对于自旋整流二极管而言,如何提供大量自旋极化载流子仍是一个关键技术问题。传统的自旋极化注入模型采用铁磁体(FM)/半导体结构,但由于导电性失配会限制其极化注入效率,这使得寻找导电性介于金属与半导体之间的自旋无隙半导体成为解决该问题的有效途径。近年来,作为一种具有高自旋极化率的新型二维材料,MXene 被认为可以通过外场或邻近效应实现电子结构的调控。基于此,本研究提出一种 Janus 型过渡金属结构的 MXene,通过打破过渡金属的对称性调控其自旋特性。进一步研究发现,TiCrNO₂ 的能带结构可以通过施加外加电场实现有效调控,当外加电场强度为 1 V/Å 时,可由磁性半导体转变为自旋无隙半导体。在此基础上构建可调谐的自旋整流二极管,并结合第一性原理计算与非平衡格林函数方法研究自旋整流效应。结果表明,通过改变外加电场的强度,可以调节自旋整流二极管的整流比,其整流效率超过目前已报道二维整流器件的最高值。本研究为氮化物 MXene 在自旋电子器件中的应用提供了重要参考价值。(Diamond and Related Materials, 2024, 141: 110641. DOI:10.1016/j.diamond.2023.110641) 采用硅烯电极的 SnSe2 隧穿场效应晶体管开态电流优化研究 提升开态电流(Iₒₙ)对于隧穿场效应晶体管(TFET)的实际应用至关重要,本文利用从头算量子输运计算研究采用硅烯电极的 SnSe₂ TFET 提升 Iₒₙ 的可能性。最优器件结构是在 n 型和 p 型异质结 TFET(HetJ-TFET)中分别使用 p 型和 n 型范德瓦耳斯(vdW)硅烯/SnSe₂ 作为电极。令人鼓舞的是,n 型 HetJ-TFET […]

锌离子导电 MOF 界面层助力高稳定性水系锌电池

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研究背景 随着可再生能源的快速发展,安全、高效、低成本的储能体系需求不断增长。相比锂离子电池,水系锌金属电池(ZMBs) 因其高理论容量(820 mAh g⁻¹)、低还原电位(-0.76 V vs. SHE)以及水系电解液的高安全性,成为下一代储能技术的有力候选者。然而,ZMBs 在商业化应用中仍面临两大关键难题:一是锌枝晶生长:在反复充放电过程中,锌离子在金属表面沉积不均匀,容易形成针状枝晶,刺穿隔膜,引发短路和电池失效。第二个难题是副反应严重:由于水的存在,锌金属在界面上会发生副反应(氢析出、腐蚀反应),导致库仑效率下降和循环寿命缩短。因此,如何通过界面调控来实现均匀锌沉积、抑制副反应,是目前研究的核心问题。已有研究尝试通过电解液优化、人工界面层构筑、合金化等方式来改善,但仍存在材料稳定性差、离子传输效率不足等局限性。在此背景下,来自日本筑波大学的 Eunjoo Yoo 教授课题组提出了一种新策略:利用导锌金属有机框架(ZIF-7/SA )构筑功能化界面层,以同时解决枝晶和副反应问题。 图 1. ZIF-7/SA 薄膜的各类表征以及机制示意图 研究内容 本研究的核心在于设计并合成以 SA 作为黏结剂,与 ZIF-7 复合一种在锌负极上构建保护涂层,并将其作为人工界面层修饰在锌金属表面,以实现对锌沉积/剥离过程的调控。研究主要包括以下几个方面: 1,ZIF-7/SA界面层的构筑与表征 研究团队将 ZIF-7 与海藻酸钠(SA)复合涂覆在锌片表面,形成厚度约 10 μm 的致密界面层 ZIF-7/SA 薄膜。SEM 显示表面平整,FTIR 证明 SA 羧基与 Zn²⁺ 发生配位,结构稳定。 图 2. ZIF-7/SA的 SEM、FTIR方法表征结果 2,电化学性能测试 在对称电池中,裸 Zn 仅稳定 35 小时,而 ZIF-7/SA 可循环超 1800 小时,在 20 mA cm⁻² […]

基于三维动力学蒙特卡洛模拟的白色 TADF OLED 激子利用率优化研究

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研究背景 过去几十年间,有机发光二极管(OLED)因其广色域、超高对比度、低能耗和柔性特性,已在显示市场获得广泛应用。高效白光有机发光二极管(WOLED)作为大尺寸照明光源、液晶背光和标识应用的潜力正日益凸显。尽管 WOLED 具备显著的应用前景,要实现商业化仍需攻克多项技术难题,其中提升发光效率尤为关键。要实现多层堆叠结构 WOLED 的理性设计与优化,必须对器件物理机制(尤其是电荷与激子动力学)建立精确的定量认知。构建完整 OLED 结构的物理模型面临以下几大挑 战: 真空或溶液工艺制备的分子薄膜具有非晶态特征; 发光层及电荷传输层所采 用的分子混合材料; 激子过程中复杂的物理机制,涵盖激子的生成、传输及相互作用; 覆盖从纳秒级光物理过程到亚毫秒级载流子传输以及低迁移率层状材料中弛豫过程的广泛时间尺度 虽然宏观连续体漂移-扩散模型可以在器件尺度上描述电流密度, 但在应对主客体分子的分子级混合及其对激子过程速率的影响时仍存在局限。而基于密度泛函理论的微观原子级模型能够揭示单个分子或晶体系统的电学与光学特性,但将此模型应用于完整 OLED 堆叠结构的仿真仍充满挑战。 研究内容 华南师范大学华南先进光电子研究院彩色动态电子纸研究所刘飞龙课题组围绕 2019 年华南理工大学在Nature Communications 报道的一种高性能 TADF 型白光 OLED 器件展开研究。该文章中提出了一种高效发光的荧光 WOLED 器件,并且做了三种不同的器件来证明器件的高效性。该器件在合理的结构设计下实现了约 20.5%的外量子效率和优异的器件寿命,展现出良好的应用前景。然而,该文章并未对其中的橙色 TADF 发光材料 FDQPXZ 是如何敏化蓝色 TADF 材料 DMAC-DPS 这一关键过程进行深入探讨。理解这一能量转移过程的底层物理机制,对于未来设计更高效率的 WOLED 器件至关重要。 本研究通过 Bumblebee 软件进行三维动力学蒙特卡洛模拟,仅使用一组材料参数就成功复现了多种实验表征良好的 TADF WOLED 堆叠结构的性质,包括:电流密度-电压特性、外量子效率滚降特性及瞬态光致发光特性。针对具有混合发光层和多种器件设计的复杂多层 OLED 堆叠结构同步优化提取了电子和激子器件参数。该研究定量揭示了电子能级结构、激子能量与电荷传输及激子过程速率之间的复杂相互作用机制,系统阐释了所研究器件的高效机理。基于这些物理认知进一步提出了具有更高效率的创新器件设计方案。 图 1 器件 1 优化前后能级示意和空穴分布图 2019 […]

弯曲 CrSBr 单层中的自驱动纯自旋光电流

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研究背景 在近年来二维材料研究的迅猛发展中,二维磁性半导体因其在自旋电子学和光电子学领域的潜在应用而受到广泛关注。CrSBr 作为一种新兴的二维铁磁材料,兼具层状结构、稳定的磁序和各向异性的电子性质,为实现多功能集成器件提供了理想平台。特别是在无外加电压条件下实现的自驱动光电流效应,能够显著降低器件功耗,是发展新一代低功耗光电器件的重要方向。同时,纯自旋光电流的产生可避免能量损耗与散射限制,有望在自旋输运、信息存储与量子计算等前沿领域发挥关键作用。 然而,在传统二维材料中实现纯自旋光电流面临诸多挑战,如缺乏稳定磁序、对称性抑制光生自旋分离等问题。研究发现,通过施加应变或引入弯曲形变,可以有效打破材料的空间反演对称性,从而诱导内部电场并激发新型光电效应。因此,探索在二维磁性材料中通过弯曲构型实现自驱动且自旋极化的光电响应,具有重要的理论价值与应用前景。该工作正是在这一背景下开展,旨在揭示弯曲 CrSBr 单层中自驱动纯自旋光电流的物理机制,并推动二维材料在低维自旋光电子器件中的应用探索。 研究内容 本研究基于第一性原理计算与非平衡格林函数方法,系统探索了在机械弯曲条件下,CrSBr 单层中产生自驱动纯自旋光电流的物理机制。研究发现,非弯曲 CrSBr 单层的实空间电荷密度分布图中,S 原子和 Br 原子都参与了 VBM,CBM 由 Cr 原子组成。然而,弯曲后单层 CrSBr 的电荷密度分布却发生了令人兴奋的变化。屈曲后,VBM 占据结构左侧,CBM 占据另一侧。随着弯曲深度的增加,电子-空穴分离更加明显。 图1. 单层 CrSBr 的(a)俯视图与侧视图(b)能带结构及轨道投影态密度(c)CBM 与 VBM 的实空间分布(d)挠曲深度 d=11 Å 时的 CBM 与 VBM 实空间分布(e)d=11 Å 上下表面应力分布示意图 弯曲 CrSBr 左右两端的 α 自旋(β 自旋)能带边位置呈交错的 II 型能带排列,即弯曲导致结构左右两端的导带和价带发生漂移。这意味着弯曲结构具有更多的光生载流子,激子寿命得以延长。这一特性对于光电子器件至关重要。 图2. 挠曲深度 d=11 Å 时单层 CrSBr 中 α 和 β 自旋沿 z 轴方向的投影能带结构 内部和外部应变梯度导致器件结构的不对称增强,价带和导带附近的子带增多,以及结合态密度增加,从而获得光伏效应。 图3. (a)基于单层 CrSBr 的偏振器件示意图(b)无外加电压时 CrSBr 挠曲器件的光电流密度(c)挠曲光伏效应引发自供电行为的机理图(d)α 和 β 自旋在布里渊区高对称点处最高价带与最低导带之间的跃迁矩阵元(e-f)d=11 Å 时挠曲结构的 α 和 β 自旋的能带结构及态密度 基于柔性光伏效应,挠曲 CrSBr 消光比大大高于其他材料,且 CrSBr 弯曲光电器件在低光子能量范围内具有良好的单自旋滤波效果。 图4. (a)α 与 β 自旋的消光比(b)偏振角 0° 与 90° 时光电流密度的自旋极化率 总结 本研究基于第一性原理计算与非平衡格林函数方法,系统探索了在机械弯曲条件下,CrSBr 单层中产生自驱动纯自旋光电流的物理机制。研究发现,弯曲形变打破了材料的空间反演对称性,在体系内部诱导出有效电场,驱动光生载流子分离,从而实现无需外加偏压的光电流响应。进一步分析表明,该光电流具有明显的自旋极化特征,表现为纯自旋光电流的产生。此外,研究还揭示了该效应依赖于入射光的极化方向,展示出高度的偏振选择性。该工作不仅提出了一种结合机械调控与光自旋效应的新机制,也为设计低功耗、高灵敏度的二维自旋光电子器件提供了理论依据。 参考文献 Chen H, Chen L, Chen L, et al. Self-Powered Pure Spin Photocurrent in Bent CrSBr Monolayer[J]. Physical Review Letters, 2025, 134(24): 247001. https://doi.org/10.1103/s8qn-n8tr

炔烃插入-双金(I)络合物引发金催化机制新思考

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背景 过去二十年,金(I)络合物因其优异的 π 活化能力,在均相催化领域大放异彩。特别是在炔烃的活化转化方面,阳离子型金(I)络合物已被广泛应用。然而,中性、配位饱和的金(I)络合物通常被认为催化能力弱、难以实现插入反应等过渡金属常规反应步骤。尽管已有零星研究报道了金(I)–X 键(X 为氢或杂原子)与炔烃发生插入反应,但几乎全部集中在单金属体系,且普遍需要高温或过量底物。近日,西班牙塞维利亚大学 Pablo Ríos 教授团队联合马德里康普顿斯大学 Israel Fernandez 教授在 Chemical Science 期刊上发表最新研究,首次系统性地揭示了双金(I)炔基络合物在插入反应中的独特反应路径,并通过实验和理论结合,阐明了第二个金原子如何降低能垒、改变反应方式。这项研究不仅刷新了人们对金(I)络合物反应性的认知,也为构建多金属协同催化体系提供了新思路。 图1. 由 DMAD 插入得到的Au( I ) 复合物的例子 研究内容 研究者合成了一类以 NHC(IPr 与 SIPr)为配体的双金(I)炔基络合物(化合物 7 与 8),并通过 X 射线单晶衍射确认其结构,合成方法如图2所示。这些对称型络合物在室温下即可与电子缺陷炔烃 DMAD 反应,生成 Z-构型烯炔产物。而对比实验发现,单金属络合物(如IPrAu–C≡CSiMe₃)在相同底物下需要 110°C 以上高温才可实现插入。不仅如此,研究团队对反应动力学进行了系统分析:双金体系在 25°C 下即可完成反应,表观活化自由能 ΔG‡ 仅为 22.6 kcal/mol;SIPr 取代后的 8 号络合物因电子密度提高,反而反应稍慢,这表明金–配体反作用也起关键作用;单金体系反应活化能高达 30 kcal/mol,难以在常温下进行。 图2.双金属乙炔化物 7和8的合成 理论计算则揭示了一个前所未有的“分步插入机制”,而非文献中常见的协同插入路径:DMAD 的 LUMO 为 C≡C […]

QuantumATK X-2025.06新版发布

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DFT-LCAO性能增强 使用 GGA、MetaGGA、Hubbard U 选项的 DFT 自洽场计算和结构优化速度提升2倍 ProjectedDensityOfStates、FatBandstructure 和 MagneticAnisotropyEnergy 分析计算提速 5 倍 DFT-LCAO 块体和器件计算现在可以使用不同基组自洽结果的电子密度初始化 先用小基组自洽,再初始化大基组,可以大大加快收敛速度 SecondHarmonicGenerationSusceptibility 计算提速 40 倍 PhononBandstructure 改进,能带色散包含 LO-TO 劈裂 GPU 加速 DFT 和 SE 计算 新版对多数计算密集的部分支持大约 10 倍的 GPU 加速。 块体自洽(SCF)计算:对角化、密度矩阵 分析工具:能带(Bandstructure)、投影能带(FatBandstructure)、态密度与投影(ProjectedDensityOfStates)、布洛赫函数(BlochStates) DFT和SE 器件(NEGF)计算自洽NEGF分析工具:透射谱(TransmissionSpectrum)、能带排列(ProjectedLocalDensityOfStates) Possion Solver支持两种求解工具(ParallelConjugateGradientCalculator 和NonuniformGridConjugateGradientSolver) GPU 加速动力学和机器学习力场计算 GPU 加速支持分子动力学(MolecularDynamics)、结构优化(OptimizeGeometry)、TimeStampedForceBiasMonteCarlo MD 支持多 GPU 计算 多 GPU 加速支持 MACE 和 […]

打破禁区,首例s区-镧系金属成键配合物问世

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研究背景 镧系金属由于其 4f 轨道高度屏蔽、径向扩展性弱,难以与其他原子轨道有效重叠,长期被视为不参与共价成键的“惰性”金属。在多数配合物中,镧系元素仅通过静电作用与配体中的 O 或 N 等硬碱相互作用,呈现典型的离子型键合行为。 相比之下,镧系–金属之间的直接金属–金属键(Ln–M)极为罕见,已知例子多限于 Ln–p 区金属(如 Sn、Ga、Al)体系,且多依赖阴离子桥连或范德华相互作用。镧系–s区金属(如Mg、Ca)之间的共价成键此前从未被实验证实,主要因两者都电正性极强、缺乏成键轨道匹配。 研究内容 为探索镧系与 s 区金属之间是否存在可控、可设计的 M–M 成键行为,德国埃尔朗根-纽伦堡大学 Harder 课题组构建了一个以中性镁配体为桥、实现 Mg–Yb 直接成键的复合物。该工作于 2025 年发表于 JACS,并以 Mg–Ca 体系为参照,首次实现 s 区–镧系金属间的系统对比研究。 图1. Mg–Yb直接成键的复合物结构 作者使用 [(BDI*)MgNa]₂ 作为反应平台,该中性二聚体含有两个低价镁中心(形式上为 Mg⁰),通过 Na⁺ 桥联。其与 Yb[N(SiMe₃)₂]₂ 反应,得到目标化合物 2-Yb,其晶体结构清晰显示出 Mg–Yb 之间存在明确的成键距离(3.466 Å),且整体框架与已报道的 2-Ca 结构几乎完全一致。 图2.  (a) 2 -Yb、拟合 2 -Yb(红色)和 2 -Ca(绿色)(b)5 -Yb、(c) 分解产物 6 的晶体结构 图3. 含 […]

锂离子电池复合阴极中微孔碳粘合剂域相的数值设计

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概述 锂离子电池(LIB)因低成本、高比能量密度和使用寿命长而广泛应用于电动汽车、电网规模存储等。尽管如此,仍需进一步降低成本和延长寿命,同时提高功率密度。LIB 电极复杂的微观结构可以显著影响电池的性能,阴极包含(i)存储锂离子的活性材料(AM)颗粒相;(ii)促进电子传导和确保机械刚性的碳粘合剂域(CBD);(iii)由含锂离子电解质填充的连通、曲折孔隙(30 ~ 40vol %)。 CBD 通常位于 AM 颗粒的接触处,是由导电添加剂(如炭黑)和非导电聚合物粘合剂(如 PVDF)组成的复合材料,在整体电化学性能和容量衰减中发挥着关键作用。本项目提出了一种新的 CBD 相算法,通过数值模拟研究 CBD 网络变化对电池性能的影响。 实验和模拟 按照 NMC 622、C65 炭黑、PVDF 重量比为 96:2:2 制备用于 SEM 分析的电极,采用等离子发射聚焦氙离子束双束系统设备获取电极横截面和成像,由 Everhart-Thornley 探测器拍摄铸态和压延电极的二次电子图像。微米级大孔和亚微米级微孔 CBD 相分布在 AM 颗粒之间的孔隙空间中,形成导电网络。压延使结构致密化,导致大孔尺寸减小。 图:铸态和压延 NMC 622 阴极结构的 SEM 图像,蓝色为 CBD 相 使用 Altair EDEM 软件中的颗粒堆积算法生成具有不同 AM 颗粒体积分数 φPar 的压延电极结构,通过 MATLAB 编程采用阈值化随机场算法生成大孔相和微孔 CBD 相。在 Simpleware 软件中对生成的微观结构进行网格划分,包含约 350 万个线性四面体单元和 180 […]

分子动力学合集(一)

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CO2 对两种管线钢氢脆性的压力依赖性 本研本结合实验和第一性原理计算探讨了 CO₂ 在不同压力下对 X80 和 GB20# 管线钢氢脆行为的影响。结果表明,在 10  MPa 的富 CO₂ 氢气混合气氛中,CO₂ 的存在加速了 GB20# 钢的疲劳裂纹扩展。然而,CO₂ 在 10  MPa 下的促进作用相比于在 0.4  MPa 时更不显著,这是首次被发现的现象。其原因在于,随着氢气压力的升高,CO₂ 在铁表面的吸附速率降低。因此,在高压富 CO₂ 氢气混合环境中,CO₂ 难以进一步加速本就迅速进行的氢吸收过程。(International Journal of Hydrogen Energy, 2024, 90: 842-852. DOI:10.1016/j.ijhydene.2024.10.032) 重新审视 MoS₂ 原子电阻器中非易失性电阻开关的起源 近年来,金属-单层 MoS₂-金属结构的原子电阻器中已被证实存在非易失性电阻开关(NVRS)现象。基于金属金(Au)的实验表明,该现象的起源是外在的,即由于金原子吸附到硫空位中所引起。然而,近期基于反应力场(ReaxFF)的分子动力学模拟则提出,无论是单层还是多层 MoS₂,其内部也可能存在本征的非易失性电阻态:即硫空位中的硫原子(初始态)在垂直电场作用下跳入钼原子平面(跃迁态)。然而,我们采用基于密度泛函理论(DFT)和 M3GNet(深度学习力场)进行的结构弛豫与分子动力学计算表明,该跃迁态是不稳定的,不能代表任何本征的非易失性电阻态。这与先前采用 ReaxFF 方法得到的结果相矛盾,后者对 MoS₂ 在该跃迁态附近的势能面存在不准确描述。更重要的是,我们发现,Au 原子吸附在 MoS₂ 的硫空位上形成了一个稳定的非易失性电阻态,这与早期实验结果高度一致。此外,研究还发现,在低电阻态中,吸附的 Au 原子会导致局部发热,从而引起 MoS₂ 原子电阻器在不同工作周期间的性能波动。(npj 2D Materials and Applications, 2024, 8(1): 1-9. DOI:10.1038/s41699-024-00518-0) 基于机器学习原子间势函数的单层 MoS2-WS2 合金的热学性质研究 二维(2D)量子材料有望在包括化学科学在内的广泛应用领域中革新传统电子技术。为了研究单层(1L)或多层过渡金属硫族化物(TMDs)的热输运特性,本文结合密度泛函理论(DFT)与算法训练,构建了适用于 1L-MoS₂、1L-WS₂ 及其合金的矩张量势(MTP),展示了一种理论方法的协同策略,预期将在该领域中发挥重要作用。从高性能计算的角度来看,该方法提供了便于使用的原子间(或在其他情境中为分子间)势函数,可用于预测量子材料在热扰动或其他驱动力作用下的响应。研究结果表明,所训练的 MTP 势函数能够准确描述体系的振动性质及其热导率,并在结果上与 DFT 计算和 Stillinger–Weber(SW)势模型保持一致。此外,研究还发现,硫空位对二维合金的热导率影响较小,这一现象有助于在热管理以及能量存储和转换等应用中实现材料热学性能的精细调控。(Chemical Communications, 2022, 58(49): 6902-6905. DOI: 10.1039/D2CC02519A) 通过氟离子接触区掺杂与缺陷钝化及其循环电场辅助激活提升 MoS₂ 场效应晶体管性能 基于 MoS₂ 的场效应晶体管(FET)以及一般的过渡金属硫族化物沟道器件,通常受限于较高的接触电阻和本征缺陷,从而导致驱动电流低和载流子迁移率下降。本文提出了一种利用 CF4 等离子体处理接触区,并结合循环电场辅助漂移与激活氟离子(F⁻)的方法,以解决上述问题。在 CF4 等离子体处理过程中,F⁻ 离子被引入接触区域,随后通过在源/漏(S/D)电极间施加循环脉冲电压,使其沿沟道迁移至接触边缘并被激活。通过从头算分子动力学与密度泛函理论模拟发现,这些 F⁻ 离子能够与硫空位结合,实现缺陷钝化,并在沟道及 S/D 接触区域诱导 n 型掺杂。掺杂浓度的提升有效减小了肖特基势垒宽度,使接触电阻降低约 90%。此外,沟道中硫空位的钝化使 FET 的迁移率提高了约 150%。该方法使剥离法制备的 MoS₂ 器件的开态电流(ION)提高约90%,而 CVD 法生长的器件则提升了约 480%。更为重要的是,该提升未对 ION/IOFF 比产生负面影响,仍维持在 7–8 个数量级以上。(ACS nano, 2024, 18(8): 6215-6228. DOI:ACS Nano 2024, 18, 6215−6228) 具有亚层保护费米面导电态的超厚 MA2N4(M’N)插层单层材料:在互连与金属接触中的应用 最近发现的 MoSi₂N₄(MoN)单层材料为通过插层结构调控二维(2D)材料性能提供了令人兴奋的平台。本研究采用计算方法系统地研究了一系列超厚 MA₂N₄(M’N)单层材料(其中 M、M’ = Mo、W;A = Si、Ge),探讨了同层(homolayer)和异层(heterolayer)插层结构。在这些结构中,内层由相同或不同种类的过渡金属氮化物构成,而外层则由钝化氮化物层包覆。结果表明,MA₂N₄(M’N)是稳定的金属单层,具有优异的机械强度。有趣的是,费米能级附近的金属态主要局限在内核子层内。费米能级附近的电子态所介导的载流子传导被本征的外层氮化物子层空间隔离于外部环境之外,显示出 MA₂N₄(M’N)在后端金属互连应用中的潜力。外层子层中的氮和硅(或锗)空位缺陷会在费米能级附近产生“穿透”态,将内核子层的载流子传导与外部环境连接,形成类似金属互连中“通孔”结构的电接触。此外,研究还表明 MoSi₂N₄(MoN)可以作为二维 WSe₂ 的准欧姆接触。这些发现揭示了 MA₂N₄(MN)单层材料在互连和金属接触领域的应用潜力。(Advanced Physics Research, 2024, 3(7): […]

探索 ScXI(X =S, Se, Te)单层材料在微电子纳米器件和光电传感器中的应用

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研究背景 随着二维材料研究的不断深入,寻找具有优异电子、光电性能的新型二维半导体材料,成为推动微电子器件和光电探测器技术发展的关键。ScXI(X = S, Se, Te)单层材料因其独特的层状结构、合适的带隙、优异的载流子迁移率以及良好的稳定性,近年来受到研究者的广泛关注。作为一类 III-VI 族化合物,ScXI 单层不仅具备与传统过渡金属二硫化物(如MoS₂、WS₂)相似的二维特性,同时展现出更大的结构多样性和可调性。 目前的研究表明,ScXI 单层材料在电子器件中有望实现高开关比的场效应晶体管,并因其对可见光和近红外光的良好响应能力,在光电探测与传感应用中表现出巨大潜力。此外,其各向异性电学特性与可调带隙也为设计新型纳电子器件与集成系统提供了理论依据和材料基础。因此,深入研究 ScXI 单层的电子结构、光学响应及其在微电子与光电传感器中的应用潜力,对于拓展二维材料体系的实际应用边界具有重要的科学意义与工程价值。 研究内容 宽带隙二维半导体在蓝光至紫外波段的大功率电子学和光电子学中有着广泛的应用。在这项研究中,利用第一性原理方法研究了ScXI (X =S, Se, Te)单层的电子、机械、输运和光电性质。一些基于 ScXI 单层的概念性纳米器件被构建,如 p-n 结二极管、场效应晶体管(FET)和光电晶体管。它们的多功能特性随后被揭示出来。 结果表明,ScXI 单层材料均为半导体,其直接带隙为 2.42 ~ 1.34 eV,具有较高的动力学、热稳定性和机械稳定性,显著的力学各向异性,相对较低的刚度,以及可通过施加应变调节的电子性能。 图1. ScXI 的(a)单层原子结构的主视图侧视图(b)声子谱(c)分子动力学模拟(d)杨氏模量(e)剪切模量(f)泊松比;投影能带与投影态密度(g)ScSI(h)ScSeI(i)ScTeI ScXI 单层的 x 型和 Y 型 p-n 结二极管均表现出很强的整流效果,具有超高的整流比、大的电流密度和显著的电各向异性,具有较大的电流各向异性比。 图2. 掺杂浓度为 3×1013 cm-2 的 x 型和 y 型 ScXI 单层 p-n 结二极管的输运性质(a)p-n 结二极管原理图(b-d)ScXI 的 p-n 结二极管偏压电流(e)ScXI 沿 x 方向单轴施加 6% 压缩应变器件的整流比 ScXI 单层场效应晶体管具有与 p-n 结二极管相同的完美整流效果和强电流各向异性。此外,栅极电压可以有效地调节 FET 的电流。 图3. 掺杂浓度为 3×1013 cm-2 的 p-i-n 型 ScXI 单层场效应晶体管的输运性质(a)p-i-n 结场效应管原理图(b-e)0、5、10 和 -10 V 栅极电压下,ScSI 单极层 p-i-n 结场效应管的电流、整流比 R(f)不同栅极电压下 ScSI 单层 p-i-n 结场效应管在 -1 V 偏压下的电流分布 ScXI 单层及其光电晶体管在可见光和紫外区也表现出良好的光电响应。 图4. ScSI 单层的(a)光吸收系数(b)光电导率实部(c)p-i-n 结光电晶体管示意图(d)p-i-n 结光电晶体管在零偏压(无电源)和零栅压下的本征光电流密度 总结 本文系统地研究了 ScXI(X = S, Se, Te)单层材料的电子结构、光学性质及其在微电子器件和光电传感器中的应用潜力。通过基于第一性原理的计算,作者发现 ScXI 单层为间接带隙半导体,带隙范围适中(1.6–2.3 eV),并具有良好的载流子迁移率与稳定性,适合用作下一代纳米电子器件的有源层材料。此外,这些材料在紫外到可见光范围内表现出显著的光吸收能力和各向异性光学响应,展现出优异的光电转换特性。研究还表明,三种材料的电子与光学性能随着 X 元素的更替呈系统性变化,可通过化学组分调控其性能以满足不同应用需求。该工作为 ScXI 类二维材料在场效应晶体管、光电探测器等领域的应用提供了理论支撑,也拓展了 III-VI 族二维材料在纳米科技中的实际应用范围。 参考文献 Chen J, Fan X, Li J, et al. Exploring the applications of Sc XI (X= S, Se, Te) monolayers for […]

 
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