研究背景 神经形态计算需要器件集成传感、计算和内存,以克服传统瓶颈。而多个非易失性状态是其关键特征,在原子尺度上实现多个非易失状态仍然具有挑战。 研究内容 为解决上述问题,常州大学王诤微电子学院徐月华副教授课题组利用第一性原理结合非平衡格林函数方法(NEGF-DFT),研究了由双层 α-In2Se3 不同畴组成器件的量子输运性质。在 0.1 V 小偏压下获得了 6 个非易失导电状态,输运机制由畴决定的沟道数和畴壁决定的势垒共同支配,这些状态有望在实验上实现相互转换。 首先研究了 R 和 H 堆叠的双层 α-In2Se3 不同构型的极化、电子态,以及极化与电荷之间的相互作用。 图 1.(a-b)双层 In2Se3 不同构型的晶体结构(c)电荷-偶极相互作用示意图(从左至右为 FE、AFE-TT 和 AFE-HH 构型)。FE 中的巡游电子在面外方向的运动受限,仅屏蔽退极化场,保留了面外极化,命名为自屏蔽效应。而在 AFE 构型中,层内电子在各自的退极化场下再次极化,产生束缚电荷,该束缚电荷对称地减弱单层极化,同时保持零净极化称为自极化效应。 图 2.(a-f)In2Se3 双层的能带结构以及导带(蓝色等值面)和价带(黄色等值面)在实空间的投影。在 FE 构型中,导带主要位于极化方向指向的单层,价带主要位于极化尾部所在的单层。在 AFE 构型中,导带和价带分别对称地分布在每个单层中偶极子的头部和尾部。这些现象归因于铁电材料中由本征电场引起的实空间能带弯曲。 令人惊讶的是,此前的实验研究表明少层 In2Se3 体系中,在施加适当的面外或面内电场后,PFM 信号的面外和面内分量都发生了 180° 的相移,在多层 In2Se3 体系中还检测到了单畴的 P-E 迟滞回线。基于这些实验证据在附件中对双层 In2Se3 的极化开关、探测方法进行了讨论。结果表明 H-堆叠的双层更易被检测和调控。 特别地,提出一个猜想:铁电材料对外电场响应的物理量是初、末态构型的极化值之差 ΔP。这能够很好地解释对称性理论与实验的矛盾:尽管理论上 In2Se3 没有净的面内极化,但不同极化状态构型之间却存在面内 ΔP(这一点也被计算结果证实)。当施加的面内电场具有与 ΔP 方向一致的分量,且能够克服势垒时,开关过程就能发生。 接下来,仅关注 H 堆叠双层的器件,考虑到 FE 构型的金属性,把它用作器件中的电极,而其他构型可以用作中心区。 图 3.(a)器件的原子结构示意图:FE/TT/FE(左上)、FE/HH/FE(右上)、FE/FEI/FE(左下)、FE/FEIII/FE(右下)(b-c)器件的 I–V 曲线(d)器件的 TER。以 AFE-TT、AFE-HH 和 -FE 作为中心区,分别得到 FE/TT/FE、FE/HH/FE 和 FE/FEI/FE;将两个单层中的畴壁向中心移动,得到 FE/FEII/FE;将畴壁垂直对齐,得到 FE/FEIII/FE;结合两种策略,得到 FE/FEIV/FE。计算六种器件在 -0.1 至 0.1 V 电压范围内的 I–V 特性和隧穿电致电阻比(TER),通过上述六种器件构型实现 6 个可区分的非易失导电状态。 计算投影局域态密度(PLDOS),从中提取势垒宽度和高度,计算得到 FE/TT/FE、FE/HH/FE、FE/FEI/FE 和 FE/FEII/FE 的隧穿概率,其相对大小与小偏压下的电流一致。畴壁移动对器件的影响不难理解(例如从 […]










