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adf:hyperpolarization [2020/02/17 17:30] – [案例1:LiH的α、β、γ值计算] liu.jun | adf:hyperpolarization [2022/01/20 19:31] (当前版本) – [单位] liu.jun | ||
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行 1: | 行 1: | ||
- | ======如何计算非线性光学性质:超极化率等====== | + | ======计算静态极化率α与非线性光学性质β、γ====== |
=====前言===== | =====前言===== | ||
- | 分子受光照射后均将发生光频电极化现象,分子产生感生偶极矩,能量成为外电场对函数。能量对均匀外电场F进行泰勒展开得到: | + | 分子受光照射后均将发生光频电极化现象,分子产生感生偶极矩,能量成为外电场的函数。能量对均匀外电场F进行泰勒展开得到: |
{{ : | {{ : | ||
- | 其中,$μ_0$为无外场下的偶极矩,α、β、γ为极化率(线性极化系数)、二阶非线性极化率(即第一超极化率)和三阶非线性极化率。 | + | 其中,μ< |
ADF能够直接地计算出分子的线性、二次非线性微观极化系数,也就是极化率和第一超极化率。本文以超极化率为例。 | ADF能够直接地计算出分子的线性、二次非线性微观极化系数,也就是极化率和第一超极化率。本文以超极化率为例。 | ||
- | {{ :adf:nlo.jpeg?400 |}} | + | {{ :adf:nlo.png?400 |}} |
- | 建模的操作,参考:[[adf: | + | 建模的操作,参考:[[adf: |
- | 非线性光学性质β、γ的数值,因为属于高阶响应性质,因此键长、方法、积分精度、基组稍有不同,就能带来很大的扰动。因此建议定性研究,同类分子,在相同计算参数下,定性比较。另外,α、β、γ各分量的值与坐标系是密切相关的,不同的坐标系,得到的值不一样。但是α的模则与坐标系无关,不同坐标系下,其模保持不变。β、γ也有各自的不变量。 | + | 非线性光学性质β、γ的数值,因为属于高阶响应性质,因此键长、方法、积分精度、基组稍有不同,就能带来很大的扰动。因此建议同类分子在相同计算参数下,定性比较。另外,α、β、γ各分量的值与坐标系是密切相关的,不同的坐标系,得到的值不一样。但是α的模则与坐标系无关,不同坐标系下,其模保持不变。β、γ也有各自的不变量。 |
- | =====案例1:LiH的α、β、γ值计算===== | + | 例如对于β, |
- | 文献:Zhongwei Hu, Jochen Autschbach, and Lasse Jensen, Simulating Third-Order Nonlinear Optical Properties Using Damped Cubic Response Theory within Time-Dependent Density Functional Theory, J. Chem. Theory Comput. 2016, 12, 1294−1304 | + | |
- | 本文旨在比较各种计算方法。作为一个最简单的入手案例,我们选择LiH分子。按照作者选取的泛函(LDA)、基组(SZ)、计算方法(Damped | + | {{ : |
- | Cubic Response Theory,在GUI中对应Properties - Hyperolarizability - Calculate - γ(damped 2nd hyperpol),选择该选项会同时计算α、β、γ),频率($ω_1$, | + | |
- | 文中的计算结果为: | + | 其中,μ为偶极矩,β< |
- | {{ :adf:hyperpol003.png? | + | =====案例===== |
+ | * [[adf:lihhyper]] | ||
- | ====参数设置==== | ||
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- | ===模型=== | ||
- | Li-H键长1.60埃,H-Li方向设置为z轴(依次选中H、Li,Edit - Align - With y-Axis). | ||
- | ===参数=== | ||
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- | {{ : | ||
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- | 保存并提交任务。 | ||
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- | ====结果查看==== | ||
- | ===偶极矩=== | ||
- | SCM - Output,窗口底部输入dipole moment回车搜索得到: | ||
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- | </ | ||
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- | 因此得到偶极矩,因为设置H-Li为Z轴,因此偶极矩只有z方向有分量。 | ||
- | ===极化率=== | ||
- | 极化率α是一个二阶张量,搜索 Polarizability tensor: | ||
- | < | ||
- | | ||
- | X | ||
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- | 0.00000 | ||
- | 0.00000 | ||
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- | | ||
- | IMAGINARY POLARIZABILITY | ||
- | | ||
- | X | ||
- | 0.00000 | ||
- | 0.00000 | ||
- | 0.00000 | ||
- | |||
- | | ||
- | </ | ||
- | 这里分别列出了极化率的实部与虚部,各自都是3*3的矩阵,分别对应$α_{ij}$,其中i,j=x,y,z。 | ||
- | 可以看到 | ||
- | * $α_{xx}$=20.5826 a.u. | ||
- | * $α_{zz}$=8.34178 a.u. | ||
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- | 与文献中20.59、8.21一致。 | ||
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- | ====一阶超极化率β==== | ||
- | 在out窗口,搜索 Hyperpolarizability tensor: | ||
- | < | ||
- | Hyperpolarizability tensor: | ||
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- | Y | ||
- | Z -345.0548 | ||
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- | Y | ||
- | Z | ||
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- | Y | ||
- | Z | ||
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- | IMAGINARY HYPERPOLARIZABILITY | ||
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- | Y | ||
- | Z | ||
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- | Y | ||
- | Z | ||
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- | Y | ||
- | Z | ||
- | </ | ||
- | 这里同样地列出了β张量的实部与虚部。β是三阶张量,有三个下标$β_{ijk}$,i,j,k=x,y,z。其中 | ||
- | * $β_{zxx}$ = -345.0757 a.u. | ||
- | * $β_{zzz}$ = -360.9820 a.u. | ||
- | |||
- | 与文中结果大致一致,实际上与Dalton的结果更接近。不同版本的ADF计算方法也不同,尤其是2016到2019每个版本之间均有较大调整。 | ||
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- | ====二阶超极化率γ==== | ||
- | 在out中搜索Second hyperpolarizability tensor: | ||
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- | X Y Z | ||
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- | IMAGINARY SECOND HYPERPOLARIZABILITY | ||
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- | X Y Z | ||
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- | </ | ||
- | 同样列出了二阶超极化率的实部与虚部。γ为四阶张量,因此有四个下标$γ_{ijkl},i,j,k,l=x,y,z。其中: | ||
- | * $γ_{xxxx}$ = -4238.9431 a.u. | ||
- | * $γ_{xxyy}$ = -1426.0317 a.u. | ||
- | * $γ_{xxzz}$ = 9904.3713 a.u. | ||
- | * $γ_{zzzz}$ = 29981.6352 a.u. | ||
=====单位===== | =====单位===== | ||
- | | + | ADF输出的数据单位为a.u. |
- | * β: 1 au = 8.641x 10$^{-33}$ esu | + | |
- | * γ: 1 au = 5.0367 x 10$^{-40}$ esu | + | * β: 1 a.u. = 8.641 x 10<sup>-33</ |
+ | * γ: 1 a.u. = 5.0367 x 10<sup>-40</ |