adf:tdcdft
差别
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| 两侧同时换到之前的修订记录前一修订版后一修订版 | 前一修订版 | ||
| adf:tdcdft [2020/11/30 20:47] – [参数设置] liu.jun | adf:tdcdft [2023/11/05 16:43] (当前版本) – [参数设置] liu.jun | ||
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| 行 1: | 行 1: | ||
| - | ======计算二维材料磁化率、极化率、介电函数、折射指数====== | + | ======计算材料磁化率、极化率、介电函数、折射指数====== |
| + | 本文以二维材料为例，实际上也可以计算三维周期性体系，而且更简单。 | ||
| =====参数设置===== | =====参数设置===== | ||
| 二维材料的建模，参考：[[adf: | 二维材料的建模，参考：[[adf: | ||
| 行 19: | 行 19: | ||
| {{ : | {{ : | ||
| - | 需要取消对称性： | + | 其中k空间布点，建议采用对称化布点：Details |
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| + | 晶体实空间取消对称性： | ||
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| 行 26: | 行 28: | ||
| {{ : | {{ : | ||
| - | 由于介电函数的数值依赖于二维体系的体积，而体积具有任意性（比如不同超胞对应的体积就不一样，但理论上得到的应该是一样的介电函数才对）。我们可以调整上图中的Volume cutoff项，让计算得到的静态介电常数与实际符合。之后使用这个Volume cutoff计算頻变介电常数。对于三维晶格则没有这个问题，低维材料如果知道材料的密度，从而建模成三维晶格模型，也就没有这个问题。 | + | 由于介电函数的数值依赖于二维体系的体积，而体积具有任意性（比如不同超胞对应的体积就不一样，但理论上得到的应该是一样的介电函数才对）。我们可以调整上图中的Volume cutoff项，让计算得到的静态介电常数与实际符合。之后使用这个Volume cutoff计算頻变介电常数。 |
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| + | 对于三维晶格则没有这个问题，不需要调整Volume cutoff，低维材料如果知道材料的密度，从而建模成三维晶格模型，也就没有这个问题。 | ||
| + | |||
| + | <color green> | ||
| + | Low Frequency Algorithm：这是针对频率范围小于1 eV的情况下建议勾选，这是针对低频介电函数的另一种特殊算法, | ||
| 保存任务，并运行。 | 保存任务，并运行。 | ||
| =====结果查看===== | =====结果查看===== | ||
| - | ADF logo > Spectra，本例只计算了z方向分量，所以默认显示ZZ分量介电函数。 | + | SCM > Spectra，本例只计算了z方向分量，所以默认显示ZZ分量介电函数。 |
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| 行 36: | 行 44: | ||
| Spectra窗口 > 菜单栏Spectra > TD-CDFT > 可以查看磁化率、极化率、介电函数、折射指数的zz分量。 | Spectra窗口 > 菜单栏Spectra > TD-CDFT > 可以查看磁化率、极化率、介电函数、折射指数的zz分量。 | ||
| + | =====介电常数===== | ||
| 所谓介电常数，是指外加电场频率趋近于0的情况下，介电函数的值，因此“stating frequency”和“end frequency”可以设置为接近0，例如0.0001、1，通过得到的介电函数趋近于0的渐进值得到介电常数。 | 所谓介电常数，是指外加电场频率趋近于0的情况下，介电函数的值，因此“stating frequency”和“end frequency”可以设置为接近0，例如0.0001、1，通过得到的介电函数趋近于0的渐进值得到介电常数。 | ||
adf/tdcdft.1606740443.txt.gz · 最后更改: 2020/11/30 20:47 由 liu.jun